概述 IjZ@U%g@;
fnH3 CE 激光在大氣中傳輸時(shí)部分能量被空氣中的分子和氣溶膠吸收。被吸收的熱量將空氣加熱，導(dǎo)致氣壓上升，空氣膨脹，空氣密度降低，折射率下降，形成一個(gè)負(fù)透鏡，使激光束發(fā)散。當(dāng)存在側(cè)向風(fēng)時(shí)，下風(fēng)區(qū)空氣密度降低，因而下風(fēng)區(qū)的折射率減小，形成特有的彎向上風(fēng)區(qū)的光束分布，使光束畸變、彎曲和發(fā)散，劣化光束質(zhì)量。這就是熱暈效應(yīng)。它是激光在大氣中傳輸時(shí)所面臨的嚴(yán)重問(wèn)題之一。 x RX>|S #s+X+fe 圖1.熱暈效應(yīng)成因示意圖
^b53}f8H 系統(tǒng)描述 yBn_Kd
R,Ml&4pZ} 本例介紹了模擬激光在大氣中傳輸時(shí)熱暈效應(yīng)對(duì)應(yīng)的bloom命令的使用。描述熱暈的基本方程包括波動(dòng)方程和流體力學(xué)方程。首先由Maxwell方程得到激光波動(dòng)方程，再結(jié)合流體力學(xué)中的三個(gè)守恒定律——質(zhì)量守恒定律、動(dòng)量守恒定律、能量守恒定律得到描述熱暈效應(yīng)的方程。對(duì)于理想氣體，在等壓近似下得到： QB 77:E 30 7fBa 
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模擬結(jié)果 A8dI:E+$ &=-PRza%j 圖1.不含大氣像差和熱暈效應(yīng)的遠(yuǎn)場(chǎng)分布，此時(shí)光束的焦點(diǎn)在4km處，光斑尖銳。
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圖2.熱暈效應(yīng)導(dǎo)致的3.5km處的光斑分布，此時(shí)光束的焦點(diǎn)已經(jīng)前移到2.7km，由于光斑變大，光強(qiáng)也顯著降低，光斑的分布呈現(xiàn)出糖匙形狀。
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圖3.熱暈效應(yīng)和大氣像差共同決定的3.5km處的光斑分布，此時(shí)光束的焦點(diǎn)進(jìn)一步前移到1.8km，由于光斑變大，光強(qiáng)顯著降低，光斑的分布呈現(xiàn)顯著的旁瓣。
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