概述
d}l^ yln _a<PUdP 與相同頻率的平面波相比，聚焦高斯
光束傳輸時會產(chǎn)生額外的相移。這種相移是由德國
科學家Gouy發(fā)現(xiàn)的，故稱為古伊相移。其定義為：
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[tD*\\IA ^ w&TTo( 其中zR為高斯光束的瑞利長度，z=0對應高斯光束的束腰位置。高斯光束傳輸經(jīng)過束腰位置前后時對應的古伊相移為。高斯光束聚焦傳輸過程中會產(chǎn)生古伊相移的根本原因在于：高斯光束可以視為一系列不同空間頻率分量的平面波的集合。那些傳輸方向與光軸方向存在一定
角度的平面波分量在傳輸過程中經(jīng)歷了一些相移。這些分量的綜合作用使得高斯光束相對于沿光軸方向傳輸?shù)钠矫娌óa(chǎn)生了古伊相移。
@{CpC akCl05YW 系統(tǒng)描述
!@YYi[Gk v$tS 2N2 本例介紹了球面高斯光束的相位移動。高斯光束在束腰處的表達式為：
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wj'iU&aca e0$mu?wd- 一個球面高斯光波添加了一個二次相位因子之后表達式為：
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-| + 
.ERO*Tj ^U`q1Pg5 k為波數(shù)，R為相位面的半徑。在束腰處R=∞，相位因子消失。
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X4k/7EA F`- [h )e. 為了精確量化菲涅耳
衍射，高斯光束的傳輸需要按照下面的公式進行：
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ncA2en? @<6-uk3S 分別考慮上表中的每一項，在瑞利長度中，振幅下降到原來的
，相位偏轉(zhuǎn)-45°，得到的值為(0.5,-0.5)，在1e9位置處，相位偏轉(zhuǎn)-90°。從束腰處負的傳播導致正的相位偏轉(zhuǎn)因子。在1e9位置處，振幅大小為2.946e-6。
7J;.T%4 l )?xt=9Lh （來源：訊技光電）
