我們用偏振來描述光波電場的方向。雖然是很復雜，但它的影響是完全明確和可計算的。圖1顯示了一個簡單的長波通濾波器在斜入射時的計算性能，其曲線標記為p-偏振、s-偏振和平均極化。這些名稱是什么意思？ w*\)]bTs
EcBSi995dj ZU7,=B= 圖1. 在45°條件下計算的600nm長波通濾光片，顯示了P偏振、S偏振和平均偏振的透射率。
JEs?Rm1^. 讓我們將討論局限于完全各向同性的材料。所涉及的過程是線性的，允許我們將任何問題分解為一系列可以單獨遵循的簡單分量。對于Essential Macleod中的所有計算，基本分量是線偏振平面波（或單色光）。 MU%C_d %.
\ec,=7S<Zf 當我們討論偏振時，我們經(jīng)常提到線偏振或平面偏振、圓偏振和橢圓偏振。在計算中，所有這些偏振被表示為兩個正交線偏振的組合，其可以單獨計算并且在透射或反射中的取向不變。它們有時被稱為偏振的本征模式，這在斜入射時尤為重要。光學薄膜的作用是改變每種組分的振幅和相位。膜層的性能量化了這些變化。 "*XR'9~7
e ST 8>r 如果沒有參考系，那么這些性能參數(shù)是沒有意義的，我們需要定義基準軸，電場的正方向，以及我們比較相位的點。Z軸垂直于膜層表面，其正方向與入射方向一致。X軸沿著膜層表面，與Z軸一起定義入射面。原點是Z軸與前表面面或入射面的交點。我們通常將入射面可視化為顯示系統(tǒng)的平面，Y軸垂直于顯示器，并向外指向觀察者。 vX/~34o]\
>&Y8VLcK 在垂直入射時，對線性偏振方向影響，因此我們將入射波中的電場的正方向設置為沿著正y軸。相同的慣例適用于反射波和透射波。對于相位參考點，我們選擇入射波和反射波的坐標原點，但是z軸從發(fā)射波的后表面或出射表面出現(xiàn)的點，我們選擇時間變量，使入射波的相位在參考點處為零。然后，反射和透射波的相位也就是反射和透射的相位變化。圖2顯示了這種約定。 ;~#rd L
N[ z7<$$ 我們約定中的不連續(xù)性會造成很大的困難，因此我們確保斜入射約定與正常入射約定兼容。我們需要一個s和p偏振的約定，因此選擇電場的正方向，如圖3所示。很明顯，這一慣例在正常情況下崩潰，如圖2所示。 UIovv%7zZ .)ZK42Qd 圖2. 電矢量正方向的垂直入射慣例。這適用于所有可能的線偏振方向。
_{C:aIl[2 圖3. p和s偏振的電矢量正方向的慣例。
ixE72bX 反射率R和透射率T是計算的重要參數(shù)，我們必須小心它們在斜入射時的定義。所涉及的光是無限大的平面波，它們超出了我們的接收器。在沒有吸收的情況下，我們希望R和T相加等于一個單位（或100％），但是由于折射以及接收器位置的原因，這將無法實現(xiàn)。因此，我們在計算中使用輻照度的垂直分量。當光束直徑小于接收器的光束直徑時，該定義與使用受限光束（例如來自激光器的光束）的測量完全一致。 Ql3hq.E
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C 除了反射率和透射率外，其他基本參數(shù)是參考點處反射波和透射波相對于入射波相位的變化。
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