具有很寬截止帶的邊緣濾光片往往會出現(xiàn)尖峰[1]，這些峰值具有較高透射率，并且在光譜范圍上很窄。這是由濾光片的核心腔體結(jié)構(gòu)導(dǎo)致的。腔體的存在會稍微擴(kuò)展特性，因此有時會采用優(yōu)化或合成工藝來引入它們。峰值隨系統(tǒng)任何層的厚度變化而移動，因此它始終存在于目標(biāo)點之間。優(yōu)化過程中增加目標(biāo)點的密度在某種程度上是有幫助的，但是尖峰可能非常窄，要消除它們，意味著點的密度非常高，但是收斂速度會非常慢。 y1,?ZWTayr
?~VWW<lR 然后四分之一堆棧有一個更高級次的反射峰。如果截止帶足夠?qū)挘Y(jié)構(gòu)的一部分的高階區(qū)可能與另一部分的低階區(qū)重合。這也通常會增加一些尖峰，特別是在高反射和低透射率區(qū)的短波端。這個尖峰問題沒有完全的解決辦法。幸運的是，在許多情況下，我們尋找低平均透射率或高平均反射率，那么峰值問題就不那么令人擔(dān)心。但也有一些應(yīng)用要求絕對透射率低于一定水平。在這種情況下，導(dǎo)數(shù)目標(biāo)可以幫助。 LG/=+[\{E
[?|l X$< 我們看一個邊緣大概在700nm的短波通濾光片，我們希望可見光區(qū)域的透射率小于0.1%，并且在到1000nm具有高透射率。為簡單起見，我們使用無色散材料，入射介質(zhì)折射率為1.00，基底為1.52，薄膜材料為1.45（L）和2.35（H）。最初的設(shè)計是一個簡單的四分之一堆棧，參考波長為550 nm，公式：（LH）^35 L。目標(biāo)是：400nm-690nm，步長2.0nm-透過率小于等于0.1%，公差0.1%，權(quán)重2.0。715nm-1000nm，步長2.0nm-透過率等于100%，公差1.0%，權(quán)重1.5。 d&PE,$XC U~u6}s]: 圖1.在通帶具有出色的透射率，但是截止帶有峰值會影響性能。 A&NC0K}G!
R`Ys;g/! 圖2.仔細(xì)檢查峰值，即405納米處的峰值，表明它們存在于將插的入目標(biāo)點之間，所以在優(yōu)化過程中會忽略它們。
f"5lOzj`C 結(jié)果如圖1和圖2所示。透射率很好，但通常會出現(xiàn)尖峰。它們主要位于目標(biāo)點之間，如圖2所示，它們就不會被優(yōu)化函數(shù)記錄下來。而且將目標(biāo)值減少到零透射率，并將運算符設(shè)置為等號，結(jié)果幾乎沒有區(qū)別。圖3和圖4顯示了相同初始設(shè)計的優(yōu)化結(jié)果，但目標(biāo)修改后更依賴于一組導(dǎo)數(shù)目標(biāo)。新的目標(biāo)如下： p=8M0k 400nm-690nm，步長2.0nm。要求透射率的一階導(dǎo)數(shù)為0.0%，公差為0.0002，權(quán)重為1.0。 E)&NP}k-P 400nm-650nm，步長50nm。透射率小于等于0.1%，公差0.1%，權(quán)重2.0。 Pi&fwGL 690nm，透過率小于等于0.3%，公差0.1，權(quán)重5.0。這個目標(biāo)要求會略微寬松一點，這是為了幫助形成邊緣。 5t"bCzp 715nm-1000nm，步長2nm。透過率等于100%，公差1.0%，權(quán)重1.5。 B#qL$M,| 在分配這些目標(biāo)值時沒有深入的推理。它們只是根據(jù)經(jīng)驗選擇的，可能是相當(dāng)有效的。導(dǎo)數(shù)不涉及明確的透過率數(shù)值，因此增加了要求0.1%或更低透射率的透射率目標(biāo)，但間距相當(dāng)大。導(dǎo)數(shù)目標(biāo)的意思是為了識別一個上升的趨勢，并在相關(guān)的透過峰值變得過高之前停止它。通過用這種方式抑制峰值，我們需要一組比使用絕對透過率值更稀疏的目標(biāo)點，就像我們在第一個例子中所做的那樣。峰值上升的坡度必須較低，將其值設(shè)置為零，且公差很小。同樣，所使用的值是根據(jù)相關(guān)經(jīng)驗而不是任何相關(guān)理論來選擇的。圖3和圖4顯示了新的結(jié)果。在對數(shù)刻度上，仍然有許多變化，但實際上非常小，因為是被對數(shù)刻度放大的。同時，這項技術(shù)雖然集中在截止帶上，但是通帶的波紋已經(jīng)受到了輕微的影響。 ;Zx
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