當您在 SYNOPSYS 中改變光學(xué)玻璃的屬性時，需要程序找到折射率 Nd 和阿貝 數(shù) Vd 的值，這些值將在商業(yè)玻璃庫的邊界內(nèi)用來校正像差。該程序還必須計算 鏡頭中每個波長的折射率，將隨著波長而變化，其方式與真實玻璃的屬性非常相 似。這就是玻璃模型的意義所在。 =.f]OWehu.  
通過 SpreadSheet 將模型玻璃插入鏡頭，或者使用鍵盤或 WorkSheet 更快速 地插入鏡頭。例如，輸入 =EgiV<6vcH  
F`r=M%yh  
CHG eo4;?z  
1 GLM 1.6 55 ~bhesWk8!  
END d\+smED  
 Q47Rriw  
使用指定的 Nd 和 Vd 值將模型玻璃指定給表面 1。您可以輸入聲明 PANT 文件 s`U.h^V  
中的玻璃變量如下： aPWlV= oG  
g`k_o<'JC  
PANT ORD@+ {  
VY 1 GLM 8lh{ R
  
VY 3 GBC |]w0ytL>(2  
VY 5 GBF .A//Q|ot!  
VLIST GLM 1 5 8 I6ffp!^}Y  
VLIST GLM ALL *2Il{KOA^  
... 17 Hdj  
END a`|&rggN  
bzz=8n  
會將玻璃模型的玻璃全部設(shè)置為變量，而 VN sn GLM 強制定義材料為玻璃模 型。 在這種情況下，程序首先找到最接近當前玻璃的模型，然后從該模型開始。 GBC 和 GBF 用于沿著冕牌或火石邊界改變玻璃。 FhVi|Va  
玻璃邊界很難控制。在優(yōu)化期間，折射率通常變得非常高，很多元件的色散 是無限的。這在數(shù)學(xué)上是很好的，但是這樣的材料不存在 - 因此程序必須將玻  璃模型約束到玻璃庫的可用部分。要做到這一點，它會做一些聰明的事情：當其 中一個玻璃試圖越過左邊或右邊的邊界時，程序會限制它的變化，使玻璃準確地 到達邊界;然后它重新定義該變量，將 GLM 變量改為 GBC（glass bounded, crown） 或 GBF（ glass bounded, flint）變量。然后玻璃變量將沿著冕牌或火石邊界向 上或向下移動。結(jié)果，玻璃保留在玻璃圖中，只留下一個變量，之前有兩個變量。 如果玻璃試圖超過折射率的上限或下限，程序?qū)⒃俅螠p少更改，使其完全達到該 邊界。通過這種方式，玻璃模型變量始終保持在玻璃圖邊界內(nèi)。 tT>~;l%'  
一旦玻璃被限定到冕牌或火石玻璃內(nèi)，它就會保持在那個區(qū)間內(nèi)。然而，有 時會發(fā)生這樣的情況：在設(shè)計得到很大改進之后，如果它離開邊界，其中一個鏡 片會更好。這很容易測試：只需再次運行優(yōu)化。透鏡就會開始自由地移動，如果 它改善了鏡頭，他們可以離開邊界。 hlWTsi4N  
wz3BtCx  
當然，您很難找到優(yōu)化后的模型玻璃與選定供應(yīng)商目錄中的任何的實際玻璃 完全一致，但這不是問題，因為您通常可以找到其屬性與玻璃模型足夠接近的玻 璃。然后你只需替換那個玻璃并重新優(yōu)化。但是許多高質(zhì)量的設(shè)計必須在一定程 度上補償二次色散，并且為了使程序在考慮該像差的同時優(yōu)化透鏡，模型的部分 色散應(yīng)該與真實透鏡的部分色散相當接近。 p(fYpD  
SYNOPSYS 使用多項式表達，在給定玻璃庫坐標（Nd，Vd）的情況下，在可見 光區(qū)域的任何波長處產(chǎn)生折射率，通過最小二乘法找到的系數(shù)適合整個 Schott ?KDI'>"-v  
玻璃庫。下圖顯示了 Schott 玻璃庫，其中選擇了 Graph 選項以顯示部分 P（F， e）與 Ve。（使用 MGT 或 PAD 按鈕打開玻璃庫，選擇 Schott，單擊然后選擇該選項。） RBd{1on  
#p_3j 0S  
RoFy2A=_  
在這個例子中，我們準備了一個 8 片式鏡頭，玻璃模型分配如上面的紅色圓 圈所示。 目標是使模型接近與真實透鏡相同的分布，這確實有用。 x'tYf^Va28  
現(xiàn)在我們將展示如何使玻璃模型匹配特殊的要求。一個很好的例子是為紫外 光譜設(shè)計的鏡頭，我們被限制在 Ohara 玻璃公司的 iLine 玻璃。如何在這些玻璃 的區(qū)域內(nèi)改變玻璃模型？這是該鏡頭的玻璃庫。（為了將顯示屏限制在 iLine  玻璃上，我們選擇了該單選按鈕。） Ze[ezu  
c;
C:$B7  
dOh`F~ Y)e  
如果我們像往常一樣改變 GLM 變量，我們可能會得到非常高折射率的材料， 這些材料與 iLine 玻璃之一并不是非常接近。我們可以通過改變邊界來防止這種情況發(fā)生。單擊按鈕，程序顯示當前（在本例中為默認值）邊界。 Y5M>&}N  
f^z/s6I0  
單擊邊界對話框上的 iLine 按鈕。您可以看到 iLine 玻璃所在的區(qū)域。您還可以 使用此對話框中的滑塊調(diào)整邊界。 t&MJSFkiA  
_1S^A0ft  
)>abB?RZ  
可以在 PANT 文件中指定四個參數(shù)來控制玻璃邊界，上面顯示的編輯框提供 了 CBOUNDS 和 FBOUNDS 指令的數(shù)據(jù)。選擇這些命令行，然后將它們復(fù)制粘貼到靠 近頂部的 PANT 文件中。然后添加另一條線，給出 GLM 指數(shù)變量 1.6 的上限，其 中 CUL（crown, upper limit）線。PANT 文件現(xiàn)在是 AX!YB'm-  
[xXa3W  
CBOUNDS 1.88 8.43 1.49 82.55 &>y[5#qOl  
FBOUNDS 1.92 22.16 1.50 62.67 bR"
hl? &c  
CUL 1.6 H*BzwbM?  
... /X>Fn9mM  
`&xo;Vnc  
現(xiàn)在，當玻璃變化時，它們將保留在上面所示的區(qū)域內(nèi)，我們可以毫不費力 地找到與模型相匹配的 iLine 玻璃。 ]"Z*Hq z  
最后一點：當您為程序提供玻璃模型時，您將指定多項式的輸入。實際折射 率是在每個波長在模型的輸出的返回值，兩者通常略有不同。如果鏡頭被分配了 CDF 波長，它們將非常接近 - 但是如果您輸入的光線是其他光線，那么您可以 預(yù)期 SPEC（提供模型輸入）的折射率列表與 PRT 的輸出不同（其中列出輸出折 射率）。 cD5c&+,&I  
我們發(fā)現(xiàn)這種玻璃模型非常有價值，可以找到透鏡在玻璃庫上的位置。在某 些情況下，該程序甚至可以通過選擇合適的玻璃來自行修正二次色差。