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    [技術(shù)]JCMsuite應(yīng)用:散射體的光學(xué)手性響應(yīng) [復(fù)制鏈接]

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    只看樓主 倒序閱讀 樓主  發(fā)表于: 2024-01-09
    在JCMsuite中,利用光學(xué)手性的形式和內(nèi)置的手性參量可以計算光散射體的手性響應(yīng)。結(jié)果表明,時間諧波光學(xué)手性密度服從局部連續(xù)性方程[1]。這使得手性行為的分析類似于研究電磁能量的標(biāo)準(zhǔn)消光實(shí)驗(yàn)。 Kd r7 V  
    >V%lA3  
    在電磁能量的情況下,消光由散射和損失[2]組成。對應(yīng)的手性參量是光學(xué)手性的消光散射,以及體積和界面上的手性轉(zhuǎn)換。這就得到了守恒定律 \qf0=CPw8  
    C]EkVcKFA  
    q]scKWYI  
    積分是在散射體的外表面∂Ω和體積Θ以及表面∂Θ上進(jìn)行的。 jlxY|;gZ-0  
    !),eEy  
    這些參量在JCMsuite中命名,如下表所示。更多細(xì)節(jié)可以在這里找到。 #Mw 6>5}<  
    |l CS^bA3  
    作為案例展示,我們計算散射體的手性響應(yīng)如下圖所示: LUs)"ZAi|  
    y#T.w0*  
    它的直徑是一個波長的量級,它的介電常數(shù)固定為ε=4.5。在下面,我們將改變散射體的磁導(dǎo)率μ,并觀察預(yù)測的對偶對稱性[3]對于恒定比率ε/μ的散射體及其環(huán)境。周圍的材料是ε=μ=1的空氣。 DHq#beN  
    由于散射體是無損的和各向同性的,在它的體積內(nèi)將沒有轉(zhuǎn)換。請參考四分之一波片的案例,以獲得更多關(guān)于體積轉(zhuǎn)換的信息。