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在JCMsuite中,利用光學(xué)手性的形式和內(nèi)置的手性參量可以計算光散射體的手性響應(yīng)。結(jié)果表明,時間諧波光學(xué)手性密度服從局部連續(xù)性方程[1]。這使得手性行為的分析類似于研究電磁能量的標(biāo)準(zhǔn)消光實(shí)驗(yàn)。 Kd r7 V >V%lA3 在電磁能量的情況下,消光由散射和損失[2]組成。對應(yīng)的手性參量是光學(xué)手性的消光 散射 ,以及體積 和界面上 的手性轉(zhuǎn)換。這就得到了守恒定律 \qf0=CPw8 C]EkVcKFA q]scKWYI 積分是在散射體的外表面∂Ω和體積Θ以及表面∂Θ上進(jìn)行的。 jlxY|;gZ-0 !),eEy 這些參量在JCMsuite中命名,如下表所示。更多細(xì)節(jié)可以在這里找到。 #Mw 6>5}< |lCS^bA3 作為案例展示,我們計算散射體的手性響應(yīng)如下圖所示: LUs)"ZAi| y#T.w0* 它的直徑是一個波長的量級,它的介電常數(shù)固定為ε=4.5。在下面,我們將改變散射體的磁導(dǎo)率μ,并觀察預(yù)測的對偶對稱性[3]對于恒定比率ε/μ的散射體及其環(huán)境。周圍的材料是ε=μ=1的空氣。 DHq#beN 由于散射體是無損的和各向同性的,在它的體積內(nèi)將沒有轉(zhuǎn)換。請參考四分之一波片的案例,以獲得更多關(guān)于體積轉(zhuǎn)換的信息。
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