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拉曼光譜是基于自發(fā)或受激拉曼散射(一種非彈性光散射)的一大類光譜方法。它是以錢德拉舍卡拉·文卡塔·拉曼爵士的名字命名的，他首先用實驗證明了拉曼散射。 TJO?BX_9 拉曼光譜用于許多不同的目的(參見下面的應用部分)，它的變體取決于不同的操作原理。它們還涉及到完全不同的儀器，例如所使用的激光器類型。 aVE/qX B \aY<| 7zK 自發(fā)拉曼散射 Pg''>6w> z] 49dCN 工作原理 k#oe:u`< 在大多數情況下，利用由單個光源引起的自發(fā)拉曼散射。所研究的樣品受到光帶寬足夠窄的強光束（通常是連續(xù)波激光束）的照射。散射光主要由瑞利散射產生，但也有一小部分由拉曼散射產生。 ;%ng])w=; 瑞利散射產生的光具有不變的光頻率（除了可能的多普勒效應，該效應通常很弱），而拉曼散射產生的散射成分具有顯著改變的光頻率和波長。必須使用合適的拉曼光譜儀來分析這些頻移分量。 q* ^m8 上述光頻率的變化是由光與所研究介質的非彈性相互作用引起的。 wni^qs.i@3 例如，激光可以擊中氣體中最初處于基態(tài)的分子。 N 4!18{/2 當發(fā)生自發(fā)拉曼散射時，分子被激發(fā)到更高的振動/旋轉狀態(tài)，并且散射光子的能量被該激發(fā)能量降低。還可能發(fā)生分子最初處于激發(fā)態(tài)并被激光束去激發(fā)，導致反斯托克斯位移，即導致散射光的光學頻率增加。 (i1q
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