全息技術(shù)是實(shí)現(xiàn)真實(shí)的三維圖像的記錄和再現(xiàn)的技術(shù)。該圖像稱(chēng)作全息圖。和其他三維“圖像”不一樣的是，全息圖提供了“視差”。視差的存在使得觀(guān)察者可以通過(guò)前后、左右和上下移動(dòng)來(lái)觀(guān)察圖像的不同形象——好像有個(gè)真實(shí)的物體在那里一樣。
f F-\TW xMfv&q=k@ 全息技術(shù)是倫敦大學(xué)帝國(guó)理工學(xué)院的dennis gabor博士發(fā)明的。他也因此而獲得了1971年的諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)。最初，gabor博士只是希望提高掃描電子顯微鏡的解析度。上世紀(jì)60年代初期，密歇根大學(xué)的研究員leith和upatnieks制作出世界上第一組三維全息圖像。這段時(shí)間，前蘇聯(lián)的yuri dennisyuk也開(kāi)始嘗試制作可以用普通白光觀(guān)看的全息圖。現(xiàn)在，全息技術(shù)的持續(xù)發(fā)展為我們提供了越來(lái)越精確的三維圖像。
]R0A{+]n v`ZusHJ1d 全息原理是“一個(gè)
系統(tǒng)原則上可以由它的邊界上的一些自由度完全描述”，是基于黑洞的量子性質(zhì)提出的一個(gè)新的基本原理。其實(shí)這個(gè)基本原理是聯(lián)系量子元和量子位結(jié)合的量子論的。其數(shù)學(xué)證明是，時(shí)空有多少維，就有多少量子元；有多少量子元，就有多少量子位。它們一起組成類(lèi)似矩陣的時(shí)空有限集，即它們的排列組合集。全息不全，是說(shuō)選排列數(shù)，選空集與選全排列，有對(duì)偶性。即一定維數(shù)時(shí)空的全息性完全等價(jià)于少一個(gè)量子位的排列數(shù)全息性；這類(lèi)似“量子避錯(cuò)編碼原理”，從根本上解決了量子計(jì)算中的編碼錯(cuò)誤造成的系統(tǒng)計(jì)算誤差問(wèn)題。而時(shí)空的量子計(jì)算，類(lèi)似生物dna的雙螺旋結(jié)構(gòu)的雙共軛編碼，它是把實(shí)與虛、正與負(fù)雙共軛編碼組織在一起的量子計(jì)算機(jī)。這可叫做“生物時(shí)空學(xué)”，這其中的“熵”，也類(lèi)似“宏觀(guān)的熵”，不但指混亂程度，也指一個(gè)范圍。時(shí)間指不指一個(gè)范圍？從“源于生活”來(lái)說(shuō)，應(yīng)該指。因此，所有的位置和時(shí)間都是范圍。位置“熵”為面積“熵”，時(shí)間“熵”為熱力學(xué)箭頭“熵”。其次，類(lèi)似n數(shù)量子元和n數(shù)量子位的二元排列，與n數(shù)行和n數(shù)列的行列式或矩陣類(lèi)似的二元排列，其中有一個(gè)不相同，是行列式或矩陣比n數(shù)量子元和n數(shù)量子位的二元排列少了一個(gè)量子位，這是否類(lèi)似全息原理，n數(shù)量子元和n數(shù)量子位的二元排列是一個(gè)可積系統(tǒng)，它的任何動(dòng)力學(xué)都可以用低一個(gè)量子位類(lèi)似n數(shù)行和n數(shù)列的行列式或矩陣的場(chǎng)論來(lái)描述呢？數(shù)學(xué)上也許是可以證明或探究的。
6_ &6'Vq +8vzkfr3It 全息技術(shù)也稱(chēng)"全息攝影"。一種可把被攝物反射的光波中的全部信息記錄下來(lái)的新型照相技術(shù)。1948年、英籍匈牙利科學(xué)家加博爾提出并證實(shí)了全息照相原理。1960年發(fā)現(xiàn)
激光，提供了良好的相干
光源使全息照相獲得飛速發(fā)展和廣泛應(yīng)用。1971年，加博爾為此獲諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)。
Mb 2 L32 a^}P_hg}- 全息照相和常規(guī)照相不同，在底片上記錄的不是三維物體的平面圖像，而是光場(chǎng)本身。常規(guī)照相只記錄了反映被報(bào)物體表面光強(qiáng)的變化，即只記錄的光的振幅，全息照相則記錄光波的全部信息，除振幅外還忘記錄了光波的們相。即把三維物體光波場(chǎng)的全部信息都貯存在記錄介質(zhì)中。
Z"%O&O 1PTu3o &3 全息照相是一種無(wú)
透鏡的兩步成像。原理是：利用物光和參考光干涉在感光膠片上記錄一幅干涉圖樣，呈錯(cuò)綜復(fù)雜、透明度不同的花紋，稱(chēng)為全息（即全息照片），相當(dāng)于把膠片制成一不規(guī)則的光柵，然后利用全息圖對(duì)適當(dāng)
照明光的衍射，把原三維影像提取出來(lái)。后一過(guò)程稱(chēng)為重現(xiàn)。全息圖是一個(gè)天然的信息存儲(chǔ)器，可把"凍結(jié)"了的景物重新"復(fù)活"在人們眼前。由于這一獨(dú)特性能全息圖有極其廣泛的應(yīng)用。如用于研究火箭飛行的沖擊波、飛機(jī)機(jī)翼蜂窩結(jié)構(gòu)的無(wú)損檢驗(yàn)等。現(xiàn)在不僅有激光全息，而且研究成功白光全息、彩虹全息，以及全景彩虹全息，使人們能看到景物的各個(gè)側(cè)面。全息三維立體顯示正在向全息彩色立體電視和電影的方向發(fā)展。
)6R#k8'ERr r dG2| Tp 除用光波產(chǎn)生全息圖外，已發(fā)展到可用計(jì)算機(jī)產(chǎn)生全息圖。全息圖用途很廣，可作成各種薄膜型
光學(xué)元件，如各種透鏡、光柵、濾波器等，可在空間重疊，十分緊湊、輕巧，適合于宇宙飛行使用。使用全息圖貯存
資料，具有容量大、易提取、抗污損等優(yōu)點(diǎn)。
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@kLLDP Q}f}Jf3P 全息照相的方法從光學(xué)領(lǐng)域推廣到其他領(lǐng)域。如微波全息、聲全息等得到很大發(fā)展，成功地應(yīng)用在工業(yè)醫(yī)療等方面。地震波、電子波、x射線(xiàn)等方面的全息也正在深入研究中。
QB|fFj58u DGfQo5 # qpwh #^ 2 1、反德西特空間，即為點(diǎn)、線(xiàn)、面內(nèi)空間，是可積的，因?yàn)辄c(diǎn)、線(xiàn)、面內(nèi)空間與點(diǎn)、線(xiàn)、面外空間交接處趨于“超零”或“零點(diǎn)能”零，到這里是一個(gè)可積系統(tǒng)，它的任何動(dòng)力學(xué)都可以有一個(gè)低一維的場(chǎng)論來(lái)實(shí)現(xiàn)。也就是說(shuō)，由于反德西特空間的對(duì)稱(chēng)性，點(diǎn)、線(xiàn)、面內(nèi)空間場(chǎng)論中的對(duì)稱(chēng)性，要大于原來(lái)點(diǎn)、線(xiàn)、面外空間的洛侖茲對(duì)稱(chēng)性，這個(gè)比較大一些的對(duì)稱(chēng)群叫做共形對(duì)稱(chēng)群。當(dāng)然這能通過(guò)改變反德西特空間內(nèi)部的幾何來(lái)消除這個(gè)對(duì)稱(chēng)性，從而使得等價(jià)的場(chǎng)論沒(méi)有共形對(duì)稱(chēng)性。這可叫新共形共形。如果把馬德西納空間看作“點(diǎn)外空間”，一般“點(diǎn)外空間”或“點(diǎn)內(nèi)空間”也可看作類(lèi)似球體空間。反德西特空間，即“點(diǎn)內(nèi)空間”是場(chǎng)論中的一種特殊的極限。“點(diǎn)內(nèi)空間”的經(jīng)典引力與量子漲落效應(yīng)，其弦論的計(jì)算很復(fù)雜，計(jì)算只能在一個(gè)極限下作出。例如上面類(lèi)似反德西特空間的宇宙質(zhì)量軌道圓的暴漲速率，是光速的8.88倍，就是在一個(gè)極限下作出的。在這類(lèi)極限下，“點(diǎn)內(nèi)空間”過(guò)渡到一個(gè)新的時(shí)空，或叫做pp波背景，可精確地計(jì)算宇宙弦的多個(gè)態(tài)的譜，反映到對(duì)偶的場(chǎng)論中，我們可獲得物質(zhì)族質(zhì)量譜計(jì)算中一些算子的反常標(biāo)度指數(shù)。
acju!,G IweK!,:>dN 2、這個(gè)技巧是，弦并不是由有限個(gè)球量子微單元組成的。要得到通常意義下的弦，必須取環(huán)量子弦論極限，在這個(gè)極限下，長(zhǎng)度不趨于零，每條由線(xiàn)旋耦合成環(huán)量子的弦可分到微單元10的-33次方厘米，而使微單元的數(shù)目不是趨于無(wú)限大，從而使得弦本身對(duì)應(yīng)的物理量如能量動(dòng)量是有限的。在場(chǎng)論的算子構(gòu)造中，如果要得到pp波背景下的弦態(tài)，我們恰好需要取這個(gè)極限。這樣，微單元模型是一個(gè)普適的構(gòu)造，也清楚了。在pp波這個(gè)特殊的背景之下，對(duì)應(yīng)的場(chǎng)論描述也是一個(gè)可積系統(tǒng)。
):\{n8~ _kY[8e5 全息照相的拍攝要求?
=& b$W/l)0 [Fj#7VZK 為了拍出一張滿(mǎn)意的全息照片，拍攝系統(tǒng)必須具備以下要求：?
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