聚合物矩形位相光柵的截面如圖2-3所示.記光柵的周期為 ，脊寬為 ，占空比為 ，刻槽深度為 ，基底厚度為 ，材料折射率為 .設(shè)光線a 和b 以 角入射到光柵上， 為折射角，則光線a 和b 通過(guò)光柵時(shí)產(chǎn)生的相位差為[14] M6Pw/S!  
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                                  （2.2.6） CZ3].DA|z  
其中， nJT4w|Yx  
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圖2-3 聚合物矩形位相光柵的截面 /.$L"u  
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在標(biāo)量衍射理論基礎(chǔ)上，采用透過(guò)率函數(shù)的傅立葉級(jí)數(shù)展開(kāi)和復(fù)振幅的傅立葉變換方法，可以得出斜入射下聚合物矩形位相光柵衍射效率的一般表達(dá)式[14] yU7I;]YP  
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            ， =±1, ±2, ±3,…    （2.2.7） kXwi{P3D$  
其中， 為衍射級(jí)次， 為0級(jí)衍射效率， 為非0級(jí)衍射效率. J?%}=_fsa  
由(2.2.7)式可以看出，當(dāng)衍射級(jí)次 為偶數(shù)時(shí)，衍射效率 為零，即出現(xiàn)聚合物相位光柵衍射光譜的缺偶級(jí)現(xiàn)象,只出現(xiàn)0級(jí)和奇數(shù)級(jí)次.對(duì)于聚合物相位光柵型波分復(fù)用器，為了減小插入損耗，當(dāng)波分復(fù)用器工作在＋1級(jí)衍射時(shí)，參數(shù)的選擇應(yīng)使非＋1級(jí)衍射光強(qiáng)度最小，而＋1級(jí)衍射光強(qiáng)度最大.為了達(dá)到這個(gè)目的，需要研究分析聚合物相位光柵的衍射特性，得出衍射效率與衍射級(jí)次、光束入射角、光柵刻槽深度以及波長(zhǎng)和偏振態(tài)的關(guān)系.而光柵的色散決定了聚合物相位光柵分開(kāi)波長(zhǎng)的能力,我們就從光柵的角色散率和衍射效率入手分析聚合物矩形位相光柵 AIh*1>2Xn  
1）    角色散率 "- eZZEl(  
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圖2-4透射型矩形位相光柵的結(jié)構(gòu)示意圖 hS:jBp,  
圖2-4為透射型矩形位相光柵的結(jié)構(gòu)示意圖.現(xiàn)假設(shè)波長(zhǎng)為 的平面波以入射角 ，入射方位角 入射到槽深為h、槽寬為a、光柵周期為d的矩形位相光柵上.根據(jù)Rayleigh展開(kāi)，經(jīng)嚴(yán)格矢量衍射理論推導(dǎo)可得任意斜入射下矩形位相光柵的廣義光柵方程[15]： U-EhPAB@  
       （2.2.8） ?2ItB