在上圖所示的米氏散射模型中，散射也改變光線的偏振態(tài)，所以我們需要及時(shí)更新散射光線的電場數(shù)據(jù)（偏振）。在散射過程中正確計(jì)算偏振需要以下三個(gè)步驟：

1、計(jì)算輸入光的偏振態(tài)，L

2、根據(jù)偏振敏感的相函數(shù)計(jì)算新的傳播方向

3、更新散射光線的電場數(shù)據(jù)

在OpticStudio中，其它體散射模型并不考慮光的偏振（假設(shè)散射光為隨機(jī)偏振態(tài)）。散射光的電場方向始終與傳播方向垂直，即k*E=0，但不會(huì)實(shí)際的偏振態(tài)并不會(huì)被記錄。

實(shí)例建模

接下來我們將通過幾個(gè)實(shí)例一起探索在OpticStudio中使用MSP.DLL模擬偏振相關(guān)的散射過程：

實(shí)例1

在第一個(gè)實(shí)例中，我們首先設(shè)置一個(gè)點(diǎn)光源向散射樣本發(fā)射光線，并將探測器設(shè)置在散射樣本的上方，如下圖所示：

設(shè)置光源為只發(fā)生一次散射（位于光源物體的物體屬性中的光源標(biāo)簽欄中）并設(shè)置散射樣本的平均自由程為一個(gè)很小的數(shù)值（0.001mm）。這將使光線在樣本中迅速發(fā)生散射并且散射只發(fā)生一次。設(shè)置樣本材料的折射率為1以使樣本的外形不影響散射光線的傳播方向。因此，探測器接收到的強(qiáng)度分布只和散射樣本的相函數(shù)相關(guān)。

當(dāng)樣本中的粒子尺寸設(shè)置的非常小時(shí)，樣本中的散射屬于Rayleigh散射范疇。在本例中，我們已知Rayleigh散射的簡單解析解 (Closed-form solution)，我們可以很直觀的將其結(jié)果與理論值進(jìn)行比較。下圖表示探測器接收到的非相干輻照度分布及其縱軸截面分布，此時(shí)入射光定義為隨機(jī)偏振光或圓偏振光。

根據(jù)探測器的擺放位置，輻照度分布的縱軸方向與入射光方向一致，因此探測器的每個(gè)像素表示了不同方向角，并且越靠近邊緣強(qiáng)度越低。將其與隨機(jī)偏振Rayleigh相函數(shù)的理論分布相比較：